第六百四十一章 原子弹理论……完成！（中）（第2/3页）

“徐顾问，我有个想法。”

接着很快，一直没怎么发言的蔡少辉举起了手：

“咱们构建一个弹性散射模型怎么样？就像是两个乒乓球对撞一样。”

“然后以此制作一个球形爆轰驱动装置，形成我们需要的向心爆轰，推动4cm厚的中子反射层向铀－235燃料球3迅速压缩。”

“当反射层与核燃料之间紧密结合时，所有的平面波瞬间通过反弹形成球形波，从而一举引发链式反应。”

不过徐云闻言却很快摇了摇头，否定了蔡少辉的想法：

“不太合适，少辉同志，弹性模型虽然在理论上看似合适……但你似乎忘记了平方可积这一点。”

“一旦引入平方可积……弹性模型就会失去意义了。”

蔡少辉顿时一怔。

不过很快，他的愣神便换成了另一股明悟的表情。

是哦……

众所周知。

以一维为例。

平面波组成的波包在画出来以后，就相当于一个高斯分布的函数，这说明全空间概率不一样，最后积分是会收敛的。

换一个角度理解。

平面波组成的波包，实际上就是某个函数进行的傅里叶变换。

而傅里叶变换的条件之一就是这个函数绝对可积，所以波包肯定也是平方可积的。

而核武器爆炸显然不可能是无限延伸的平面波模型，必然要考虑到位形的局域性。

如此一来，弹性模型自然就从根源上被否定了。

实际上。

在原本的历史中，英国佬就在这方面栽过跟头。

不过他们翻车的不是原子弹，而是更高一级的氢弹。

当时奥尔德玛斯顿在讨论绿花岗岩的次级设计时为了节省运输能力，省去复杂的内爆计算便采用过弹性模型，最终翻了波车，亏损了大概两个亿的英镑。

要知道，这可是60年代的两个亿……

后来若非海对面提供了支援，约翰牛估摸着还得摔几跤。

当然了。

关于这方面的概念徐云了解的也就仅此而已了，再往后他就只能以看戏为主了。

于是他很自然的将目光转移到了一旁的挂……咳咳，大于身上：

“大于同志，你有什么看……唔？大于同志？”

令徐云有些奇怪的是。

此时的大于居然少见的拧着眉头，左手手指抵在嘴唇上沿，目光有些游离的盯着面前的一张白纸。

徐云的眼中不由冒出了一丝疑惑。

这啥情况？

于是他顿了顿，忍不住再出声道：

“大于同志？你身体不舒服吗？”

“啊？”

大于闻言整个人又恍惚了几秒钟，不过很快便回过了神，看了眼周围又看了眼徐云，连忙摆了摆手：

“哦哦，没事儿没事儿，徐顾问，我刚才想事情想出神了，抱歉抱歉……”

徐云见状倒也不以为意，毕竟好学生是可以拥有豁免权的，于是他继续问道：

“大于同志，你对u的极限值有什么看法吗？”

“u的极限值啊……”

大于粗糙的手指摩挲了两下下巴，思索着道：

“按照初级－次级沿轴放，同时保证柱状次级的每个部分被独立压缩……也就是沿弹体长轴切一个微元，这个微元可以独立计算，这个设计你们觉得怎么样？”

“虽然没有计算具体数值，但我估摸着八成是沿轴线布N个格点，然后对于每个格点根据它的位置解一个方程组。”

“绕轴是对称的，那么选一条半径做最优解即可，总共就是在N个位置分别解T步尺寸为M的系统。”

“初级－次级沿轴放？”

随后陈能宽沿着大于的思路想了想，补充了一句：

“那其实也可以做个某种形式的M＊M稀疏矩阵来解吧？这会不会比你说的绕轴对称好一点儿？”

上过高中数学的同学应该都知道。

从焦点发出的任意射线，经过椭球面反射，会聚焦到另一焦点上，而且所走路程相同，同时到达。

假设裂变材料从A点爆炸，聚变材料放在B点。

那么A点爆炸产生X射线和冲击波，X射线速度快，能量先行聚焦到B点，将B点的材料压缩到极小时（大概是体积振动的波谷位置），冲击波恰好到达B点继续压缩，形成聚变条件。

难点就在设计两轮打击的时间差与聚变材料的体积振动周期。

大于的想法是通过增加一个轴向分布达到这个目的，不过陈能宽则是补充了一个可以形成热平衡的稀疏矩阵。

虽然陈能宽的想法要更加复杂一些，但多了个热力学参数自然相对也会更加稳妥……或者说更加贴合应用一些。

大于很快也意识到了这点，很自然的接受了陈能宽的建议：

“嗯，陈主任，您的这个想法比我的要更加合理一些。”