第六百三十章 历史：飞啊飞啊飞（上）（第2/3页）

其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。

而自旋为零在场论中对应的便是……

标量概念。

这其实很好理解。

量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数n=1，时空坐标x=（x1，x2，x3，x4）=（x，y，z，it）=（X，it），偏微分算符a=（a1，a2，a3，a4）=（a／ax，a／ay，a／az，a／iat）=（a，－iat）=（▽，－ia／at）

狭义相对论的能量动量关系式是E^2=P^2＋m^2，让能量E用能量算符ia／at替换，动量P用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2／at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2／at^2－m^2=0

让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因－戈登场方程。

算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。

要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。

如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（X'，t）=exp（－iS·α）Ψ（X，t）。

这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（X，t）的空间坐标矢量X在角动量S方向旋转无穷小α角后变成矢量X'。

而波函数Ψ（X，t）变成exp（－iS·α）Ψ（X，t）=Ψ'（X'，t），并且Ψ（X，t）=Ψ'（X'，t）。

唯一的办法就是让自旋角动量S=0，这说明克莱因－戈登场方程描述的场粒子自旋为零。

非常简单，也非常好理解。

换而言之……

玻色子确实如同徐云所说的那样，可以分成标量玻色子和矢量玻色子。

“……”

过了片刻。

赵忠尧胸口微微起伏了两下，整个人深吸一口气，平复好心绪后继续看向了王淦昌手中的第三方报告。

如果考虑到矢量玻色子的影响……

那颗强子的末态位异常就不难解释了：

强子也是一种典型的复合粒子，内部存在一种矢量规范玻色子的结构完全称得上合理——这也是朱洪元他们归纳的‘元强子’的一种嘛。

某种意义上来说，这个解释甚至有点……索然无味？

不过赵忠尧却没有因为这个索然无味的解释而感到无趣，此时他的好奇心反倒出奇的有些旺盛：

“小韩，你说的标量玻色子到底是个什么情况？”

上头提及过。

赵忠尧在徐云引导下计算出来的解析解有两个，分别对应矢量玻色子和标量玻色子。

其中矢量玻色子虽然有些出乎赵忠尧现有的认知，但它本身却属于得知真相后可以理解的范畴。

毕竟量子场论中有个概念叫做规范对称性，也就是规范场论。

规范场论的典型代表就是光子，也就是最少在电磁相互作用中是成立的。

如今规范玻色子拓展到弱力或者强力，趋势上还算正常。

好比你平时追一本网络小说，原本那个作者玩的都是实时的梗，发生事件不是今天就是昨天，大家都在调侃【紧跟时事没有存稿】。

结果某次突然发现作者玩的梗没时效性了，发生的时间超过了三天，那么读者自然就会怀疑这个作者有了三天以上的存稿。

而规范玻色子呢，就相当于作者承认自己手上有七天的稿子。

这个时间跨度比三天要多，但趋势性上倒也不难接受。

但标量玻色子就有些超乎读者们的逻辑接受范围了——它就相当于作者说自己手上有二十万存稿，读者不吐槽电信诈骗都算是够意思了……

眼下的赵忠尧就属于这么个情况，他是真想不出一个每天四千字的作者是怎么有二十万稿子的……

不过他对面的徐云表情却很平静，在决定踹出这一jio后他便没怎么迟疑了：

“赵主任，不知道您对玻色子的认知是怎么样的？”

“我对玻色子的认知？”

听到徐云的反问，赵忠尧先是微微一怔，旋即便答道：

“当然是传递力的粒子了，类似于两个人扔皮球，规范玻色子就是那个皮球。”

徐云轻轻点了点头，没有评价赵忠尧这番话的对与否，而是继续说道：

“既然如此……赵主任，您是否想过一个问题呢？”

赵忠尧看了他一眼：

“什么问题？”

徐云竖起了一根手指：

“力的传递有媒介……也就皮球，那么丢皮球的人的质量……又是从哪里来的？”

“质量？”

赵忠尧重复了一遍这个词，数秒钟后，整个人瞳孔顿时狠狠一缩！